Energetická rovnicová rovnice. Zůstatek rovnice okamžitých výkonů

Energetická rovnicová rovnice v integrální podobě lze získat od prvního zákona termodynamiky a má formu

tam, kde první termín v závorkách je kinetická energie pohybu tekutin, druhý - potenciální energie polohy, třetí - entalpie kapaliny, j / kg;

E. P - plná energie v ovládacím objemu, J;

q.- tepelný průtok ovládacím povrchem, W;

l S. - moc překonat vnější síly, především tření, w;

u. - průtok, m / s;

r je hustota média, kg / m3;

x. - úhel mezi normálním a řídicím povrchem;

g. - zrychlení gravitace, m / s 2;

z. - geometrický tlak, m;

h. - specifická entalpie, j / kg;

S. - Řídicí plocha;

t - čas, str.

Pro chemické procesy, kinetické a potenciální energie, stejně jako síla překonat vnější síly, zanedbatelné ve srovnání s entalpií, takže můžete nahrávat

Tato rovnice je v podstatě rovnice tepelné rovnováhy.

Pro jednoduchý ovládací objem, omezený řídicími povrchy kolmá k vektoru toku tekutiny, integrace poslední rovnice dává

První dva termíny v této rovnici se získají následovně. Pokud si vezmete hustotu konstantního a cos ( x.) \u003d ± 1, pak

Tak jako W.\u003d R. nás., Dostanu

Pokud se rychlost mění mírně v obou sekcích, a tekutina tekutina je v hydrodynamických termínech, pak lze rovnici tepla rovnice napsat následujícím způsobem.

Pokud je stacionární systém a termální pojmy, pak:

Pokud systém nedochází fázové transformace a chemické reakce, pak můžete přepnout na tepelné čepice z entalpie a pak

Zvažte příklad použití tepelných rovnic v nestacionárních podmínkách.

Příklad 9.1. Dva nádrže s objemem 3 m3 jsou naplněny vodou při teplotě 25 ° C. Oba mají míchačky, které poskytují téměř úplné míchání. V určitém okamžiku se začíná 9000 kg / h vody dodává do první nádrže při 90 ° C. Voda z první nádrže vstupuje do druhé. Určete teplotu vody ve druhé nádrži 0,5 hodiny po zahájení přívodu teplé vody. Nádrže jsou považovány za tepelně izolované.

Rozhodnutí: Provádíme schéma tepelného průtoku (obr. 9.1) a tepelnou rovnováhu pro první nádrž. V nepřítomnosti výměny tepla q.\u003d 0 a za podmínek

rovnice tepelné rovnováhy bude zobrazit

od místa, kde 9000 (90-) T 1.)d.t \u003d 3 · 1000 dT 1.Or.

Po integraci z 0 do t a od 25 ° C T. 1 get.

T. 1 \u003d 90-65Exp (-3t).

Budeme podobně tepelnou rovnováhu druhé kontejneru

od místa, kde 9000 ( T. 1 -T. 2)d.t \u003d 3 · 1000 dT 2., nebo

Byla získána lineární diferenciální rovnice prvního řádu. Může být integrován známým způsobem analyticky. Pak mít

Primární podmínky: při t \u003d 0 T 2.\u003d 25 ° C. Libovolná konstanta Z = -65.

Konečně řešení bude mít formu

(Bernoulli rovnice)

Používáme rovnici kontinuity elementární jet. Ub je zaznamenán pro dva křížové části pohyblivé tekutiny vzhledem k horizontální rovině srovnávací roviny.

Ub platí pro hladce měnící se pohyb.

Dítě je napsáno ve specifickém formuláři ( m. = 1).

Pro elementární pramínek:

-Ub pro elementární proud dokonalé tekutiny.

Jaký je rozdíl mezi dokonalou kapalinou z reálné: energie je vynaložena v reálné kapalině, aby překonala setrvačné síly. Takto:

-UB pro elementární proud reálné kapaliny.

Proud je kombinací nekonečné sady elementárních pipů, pak se objeví obývací prostor -  - rychlost života, kterou v průměruji a dostaneme  - Coriolis koeficient:

-UB.

UB vyjadřuje zákon zachování energie.

Energie Význam UB:

-Fimální ( m. \u003d 1) kinetická energie;

-Fimální potenciální tlaková energie;

z. - specifická potenciální energetika energie (vzdálenost od srovnávací roviny do středu závažnosti obývacího úseku).

- Plná specifická energie v průřezu 1-1.

- Úplná specifická energie v průřezu 2-2.

 - Coriolis koeficient (bere v úvahu nerovnoměrnost distribuce rychlosti obývacím úsekem). V silničním mostu se provádí 1,1.

r. - Nadměrný tlak ve středu závažnosti této části.

-Termers specifické energie, když se tekutina pohybuje z 1 průřezu 2..

Jednotky:

\u003d [m]

() \u003d [m]

Geometrický význam UB:

-Skojový tlak;

-Puezometrická výška (výška od středu závažnosti na úroveň kapaliny v piezometru);

z. - specifická potenciální energetická energie (vzdálenost od srovnávací roviny 0-0 do těžiště obývacího úseku).

-Puezometrický tlak;

Ub \u003d (piezomemerní + rychlost) tlak

-Hidrodynamický tlak v průřezu 1-1.

- Rubriky, když se tekutina pohybuje z 1 průřezu 2..

Grafický obraz jsou dva řádky: tlak a piezometrický.

Svahy tlakových linek na pozemcích jsou odlišné ( i. I. 1  i. I. 2 ) .Hidrodynamický tlak ve 3 sekcích - H. 1 ;H. 2 ;H. 3 .

Řádek spojující hydrodynamický tlak se nazývá tiskový řádek.

Sklon tlaku se nazývá hydraulické Bias..

Znamení: "+" - Ztráta se hromadí;

"-" - Ztráty nemohou být negativní;

"0" - dokonalá kapalina.

N. \u003d vysokorychlostní tlak + piezometrická výška.

, pak
, tak
.

Piezometrická linka Volejte řádek spojující piezometrický tlak.

Sklon piezometrické linie se nazývá piezometrický svah:

Znamení: "+" - podpůrná trubka;

"-" - rozšiřující se trubice;

"0" – d. = cONST., horizontální pozemek, dokonalá kapalina.

Energetická rovnice (Bernoulli rovnice)

při pohybu nekompresivního plynu

V nádobě naplněné kapalinou, podle zákona Pascal, vnější tlak Pvnsh, který se skládá z atmosférického tlaku ( R. nA.) a tlak pístu ( R. porsch.), Všechny body objemu jsou stejné. Rozdíl v tlakech na různých obzorech h. Povinný hydrostatický tlak h. R. hydra generovány hmotností překrývající se kapalné vrstvy.

Pokud zanedbeme změnu hustoty kapaliny, pak hydrostatické

tlak lineárně změny ve výšce nádoby: h

R. hydra = ρ gh.. Množství P. externí a R. hydra Nazývá statický tlak R. umění . Hydrostatický tlak je stejně ve všech bodech horizontu.

Podobný obraz probíhá, když se pohybuje plyn, ale pouze hydrostatický tlak je mnohem menší než vnější tlak a jsou obvykle opomíjeny.

Takže tělo se ukázalo být ve výšce " z."Od úrovně půdy potřebujete pracovat proti sílám pozemské přitažlivosti A \u003d.ρ gz.. Tato vynaložená práce také představuje potenciální plynovou energii, která v plynech v mechanice je interpretována jako poloha energie nebo geometrický tlak.

P geom \u003d ρgz. (1.2)

Energie pozice není absolutní energie, která není tak snadná vypočítat, ale nadměrná energie vzhledem k energii energie R. gEOM0. Na úrovni země. Množství statického a geometrického tlaku představuje potenciální energii plynu.

Pokud zanedbáváte změnu hustoty vzduchu s rostoucí výškou z., Dostanu

R. bankomat z \u003d r. aTM0. - ρ v gz.,

kde R. aTM0. - atmosférický tlak na úrovni země; ρ v - hustota vzduchu.

Tlak způsobený pohybem plynu se nazývá dynamická. Vypočteno vzorcem:

,

Vektorové rychlosti plynu v tomto bodě představuje průtok plynu pROTI. Přes jednotkový povrch F. V proudu, který se nachází normálně s ohledem na toto vektorové vozidlo.

S malým rozdílem ve statických tlacích v kanálovém systému a v nepřítomnosti zvláštního zahřívání může být plyn považován za téměř nestlačitelný, protože změna teploty plynu v důsledku ztrát tření může být zanedbána. Pohyb plynu v tomto případě se vyskytuje v téměř jedné a stejné hustotě plynu.

Plynový pohyb v kanálu může být reprezentován jako součet pohybů tzv. Základních proudů proudu pro každou, z nichž je rychlost, hustota a teplota konstantní na průřezu proudu. Stěny aktuálního proudu na jeho délce jsou podmíněny nepropustné, tj. Na délce jetingu je spotřeba plynu konstantní.

Délka elementárního tekoucího kanálu má zjevnou nerovnost

P. st1 + P. geom1. + R. dIN1. \u003e P. st2. + P. geom2. + P. dIN2. ,

vzhledem k tomu, mezi oddíly 1-1 a 2-2 vznikají aerodynamické ztráty tření mezi plyny. P. pot.t.t. a za místních odporů P. pot.ms. které budou diskutovány níže.

Při pohybu elementární proudu "nestlačitelného" plynu (ρ 1 \u003d ρ 2), ve formě jsou bernoulli rovnice:

Δ P. pot 1-2. - ztráta energie, přiřazená 1M 3 plynu.

Pro stanovení energetických metodCM "Ve stavu rovnováhy byly použity vztahy (4.2.13? 16) pro celkovou energii systému a celkové mechanické energie systému jako celku.

Rovnicová rovnice OS

kde: - celková energie systému pro lokální nebo podrobný stav rovnováhy;

Vystavovat člena, s přihlédnutím k povaze stavu času (funkce vnitřní energie a výkyvy užitečných vnějších prací).

kde: - Úplný mechanický energetický systém jako celek

Mechanická energie předmětu (součet kinetických a potenciálních energií objektu (tělo));

Objednané (užitečné) práce proti vnějším silám (výměna tepla, teplota, tření, elektřiny);

Neuspořádaná (nepřátelská) práce (energie) způsobená výměnou tepla, objemovou a lineární deformací, třením, elektrickým potenciálem;

Základní užitečné (objednané) práce;

Výsledná síla pro každý typ nárazu;

Pohybující se způsobem;

Zobecněný potenciál (teplota, tlak, deformace, elektrický potenciál);

Rozsáhlá stavová souřadnice.

Celková energie systému OS v ne rovnovážném stavu je stanovena poměrem

kde: Funkce ve složení poměru jsou časové funkce;

Objednaný energetický systém jako celek;

Neuspořádaný energetický systém jako celek;

Plný mechanický energetický systém jako celek;

Kinetická energie informací (část energie ovlivňující);

Vnitřní energetický systém;

Část energetické energie spojené s vnitřní interakcí částí systému.

kde: - plná energie těla (objektu) systému;

Kinetický energetický systém jako celek;

Potenciální energie systému jako celku;

Interní energetický systém

Energie nequylibria;

Tlakový tlak;

Chemický potenciál;

Počet částic;

Změna systému kinetického energie

Kinetická energie, část energie mechanického systému, v závislosti na rychlosti pohybu bodů

kde: - hmotnost částice systému;

Rychlost částic

Hmotnost systému;

Hmota rychlostního středu;

Kinetická energie pohybového pohybu kolem středu hmoty:

Moment setrvačnosti těla;

Rohová rychlost těla.

Ze srovnání rovnice státního státu a hlavní rovnice kinetické teorie následuje

Průměrná hodnota energie proto má podobu:

Z poměru následuje

Změna potenciální energie systému přijatého s opačným znakem odpovídá provozu vnitřních konzervativních sil :. \\ t

Změna plná mechanická energie:

Obecně platí, že kinetická energie není funkcí hmotnosti a rychlosti a závisí na vnitřních procesech vyskytujících se v systému (například infiltrace, implantace částic média).

Pro případ konečných posunů v rámci působení zatížení můžete zvážit změnu kinetické energie jako součet

kde: - změna v kinetické energii způsobené užitečnou prací;

Jednostranná spontánní změna v kinetické energii způsobené vnitřními procesy. Tato část změny energie může být pozitivní nebo negativní.

Vnitřní energie je energie systému, v závislosti pouze na svém vnitřním stavu a nezahrnuje typy energetických typů systému jako celku. Vnitřní energie zahrnuje formy energie všech forem pohybu systému a všech typů energie každé formy energie odebrané odděleně

kde: a - vnitřní energie, entropie nequylibrského stavu (pro stavy lokální nebo detailní rovnováhy, používat index "O");

Energie zdarma.

Změnit vnitřní energetický systém

kde: - vnitřní energie, objem, entropie;

Teplota, tlak;

Chemický potenciál, počet látek moly v systému.

Nechť systém činí mechanickou práci a základní práce není mechanická, rovnice (4.3.13) bude mít formu

Energie Gibbs jako isobaro-izotermický potenciál bude stanovena ve formě

Poměr Gibbs Dugen je napsán ve formě

Následuje poměry (4.3.12) - (4.3.16)

Proto, pokud rozšíříte poměry klasické (rovnovážné) mechaniky na OS, jejich volná energie může být rovna nule. Od této nekonzistence se můžete zbavit, pokud volná energie OS není určena "reverzní rovnováhy" (méně než rovnovážnou částí energie), ale reprezentovat volnou energii prostřednictvím parametrů jejich nerovnováku.

V rámci studijního systému existuje subsystém, jehož energie závisí na energii chemicky reagujících médií. Pro dlouhodobé procesy vede tato část energie na snížení množství práce schopného vnímání systému, který je ekvivalentní poklesu energie systému. Zvažte volnou energii chemických reakcí médií.

Nechte homogenní chemické reakce postupovat v uzavřeném nerovnovážném systému. Současné koncentrace látek v reaktivní směsi s počátečními koncentracemi váže poměr

kde: - stechiometrické koeficienty látek v reakci;

Stupeň úplnosti v reakci.

Místo parametru můžete použít rozsáhlé souřadnice chemického nequilibria

kde: - koncentrace látky, dokud není reakce dokončena.

Změny v OS se vyskytují v důsledku:

Difuzní látky, které se neúčastní chemické reakce (hmotnostní výměna v rovnovážném stavu);

Chemické transformace látek zapojených do reakce;

Implantace pevných a kapalných fází média k povrchu objektu.

Masová výměna stejně mění koncentrace a listy;

Chemické reakce se mění a ponechávají beze změny.

Vzhledem k tomu, že člen v poměru (4.3.15) může být reprezentován jako

kde: - specifická chemická afinita chemické reakce.

V chemicky reagujícím prostředí může být vnitřní energie rozložena do složek:

Vnitřní energie rovnovážného stavu

Vnitřní energie nevedoucího stavu

Hodnota (volná energie chemicky reagujících systémů nebo chemická energie) charakterizuje část vnitřní energie, která je schopna chemickou transformací a spáchat užitečnou vnější práci. Na rozdíl od (Gibbs Energy) je vyjádřena pouze prostřednictvím parametrů, takže jeho hodnota se nezmění v difuzních procesech látek, které se neúčastní chemickou reakcí.

Kombinovaná rovnice 1. a 2. a 2. začala termodynamika OS trvá

kde: charakterizuje základní práci, která může systém provádět v důsledku ztráty vnitřní chemické energie.

Velikost (energie chemických reakcí) nezávisí na procesech výměny tepla a hmotnostního přenosu v rovnovážném stavu a nezávisí na objemové deformaci.

Změna (ztráta) chemické energie určuje množství možných prací v jakýchkoli podmínkách procesu (nejen pokud nebo).

Vydání parametrů rovnovážných a nerovnovážných složek vnitřní energie určuje rozdíl mezi procesem přenosu hmotnosti ve stavu rovnováhy a v ne rovnovážném stavu.

Pokud se mění pouze rovnovážné koncentrace reakcí látek v procesu masového přenosu, tj. Reakční produkty jsou dodávány do systému, druhý způsob je zvýšení souřadnice, pokud jsou dodávány reagencie, které odstraňují systémy ze stavu chemické rovnováhy. Rovnovážná hmotnostní přenos (podobně jako výměna tepla) změní rovnováhu (nesrozumělé nebo nefunkční) část vnitřní energie systému.

Nezávislá masová výměna obsahuje zvyšující se chemickou energii, který je systém vnímán jako součást práce prováděné v systému.

Typy energetických systémů definovaných vnitřním stavem:

Vnitřní energie ne rovnovážného stavu

Související energie: - entropie; teplota;

Energie zdarma: .

Teoretické mechaniky, akce stanoví poměr:

kde: - akce;

Živá síla;

Rychlost částic;

Rychlost částice pod působením vnějších sil;

Rychlost částice ve středu;

Prvek cesty během

Princip nejmenší akce:

kde: - Zobecněné souřadnice;

Zobecněné (konjugované) pulsy;

Funkce Hamilton.

V mechanice pevného média se předpokládá, že částice nemá vliv na životní prostředí.

První Newton Law - Existují inerciální referenční systémy (ISO), s ohledem na to, že hmotný bod v nepřítomnosti vnějších sil si ponechává množství a směr rychlosti nekonečně po dlouhou dobu;

Druhý zákon Newton - v ISO zrychlení je přímo úměrný automatickým silám a nepřímo úměrně hmotou:;

Třetí Newton Law - materiálové tečky působí na každé jiné síly.

Síly by měly:

Mají stejnou povahu;

Mají směr v přímém spojovacím bodu (částice);

Být roven v modulu a naproti směru:

Je-li fyzický systém izolován, je jeho stav stanovený makroskopickými proměnnými nevratně vyvíjejícími a invariantní v časovém stavu a v tomto stavu nejsou v systému žádné fyzické nebo chemické změny. Teplota ve všech částech systému v takovém stavu je stejná. Předpokládá se, že takový stav může být považován za rovnováhu.

Rovnováha mechanického systému - všechny síly jsou zcela vyvážené (zastaví se navzájem).

Rovnováha je stav termodynamických systémů (TDS), charakterizované konstantními vnějšími podmínkami beze změny v čase a nepřítomnosti v průtoku (celkový začátek termodynamiky).

Stanový stav systému je podmínkou, kdy se vlastnosti systému v průběhu času nemění. U otevřených systémů je podmínka považována za stacionární, když systém systému se v průběhu času nemění. Stupeň kranitoty systému je charakterizován entropií.

Vývoj libovolného stavu do rovnovážného stavu se vyskytuje v důsledku nevratných procesů. V rovnovážném stavu je práce vnějších sil určena výrazem

Při zvažování disipivní struktury je práce vnějších sil stanoveno vztahem

kde: - Disipivní řád trajektorie.

Rovnovážné systémy jsou tedy charakterizovány:

Jednotná rozložení teploty;

Státní funkce, energie a entropie.

Požadavek konzistence v rozložení teploty není mezi požadavky, kdy se definuje entropie nebo energie systému.

V nečlenění systémech je teplota nerovnoměrně distribuována, ale poměrně určitým způsobem, a distribuce entropie, energie nebo látky je spojena s hustotou distribuce termodynamických potenciálů

kde: - hustota entropie na jednotku objemu;

Hustota vnitřní energie na jednotku objemu;

Počet molů na jednotku objemu.

Nespichilibrium se nazývá takový stav při přepnutí, který z jednoho rovnovážného stavu do jiného sousedního, nekonečně blízkého stavu rovnováhy je provedená operace menší než maximální práce prováděná během přechodu mezi stejnými rovnovážnými stavy prostřednictvím mezilehlého rovnovážného stavu prostřednictvím mezilehlého rovnovážného stavu. V sousedství jakéhokoliv rovnovážného stavu existují přilehlé, nekonečně blízké nequilibrium stavy, které nemohou být dosaženy kvázistickým rovnovážným přechodem.

Ztráta termodynamického potenciálu

kde: - maximální práce v rovnovážném stavu;

Skutečná práce systému Nonquilibrium.

Předpokládá se, že záleží na počátečních a koncových státech a nezávisí na cestě (předpoklad se týká uzavřených systémů).

Princip místní rovnováhy

kde: - termodynamický potenciál nequylibria stavu;

Ztráta pracovního systému.

V závislosti na typu systému můžete psát:

Izolovaný systém (IS)

Uzavřený systém (CS)

Otevřený systém (OS)

4.1. Energetická rovnicová rovnice.

EMPE EMPEGIE BALANCE je důsledkem zákona o ochraně energie pro EMF. Vyberte libovolný objem omezený na povrch S, uvnitř jsou zdroje EMF.

Věříme, že síla zdrojů je nám známá, pojmenujeme to na P (třetí stranu). Nezvažuje se povaha zdrojů třetích stran. Zjistěte, jaké procesy jsou spotřebovány R ST:

1) Část P ST je převedena na jiné typy energie (teplo atd.). Toto je napájecí p.

2) Uvnitř V mohou být prvky, které jsou vybaveny energií. Pro charakteristiky těchto procesů je zaveden koncept hustoty energie EMF W EM, specifický výkon
V celém objemu:

R em \u003d 
DV (4.1.1.)

R EM je energie spotřebovaná na změně EMF energie akumulované v rámci energetického objemu.

3) Procesy přenosu energie jsou spojeny s EMF.

Tato část ρ se nazývá emitovaná p rozsahu. Pro charakterizaci těchto procesů představujeme koncept hustoty energie, která má být přenesena EMF přes jeden povrch na jednotku času v kolmém povrchu směru. Tato hodnota přijala název ukazovacího vektoru p a charakterizuje množství energie, která má být přenesena přes jednu platformu na jednotku času  povrchu:

Výkon záření:

P byl \u003d. P DS (4.1.2.)

Zákon o ochraně energie, máme:

  (4.1.3.)

P st \u003d p Sweat +  (w / t) DV + P DS - Energetická rovnicová rovnice.

4.2. Polohovací věta.

Polohovací věta stanoví kvantitativní spojení mezi vektorovými charakteristikami polí a jednotlivých složek energetické bilance EMF.

Zavést toto spojení, používáme Maxwellovy rovnice:

H  rot e \u003d -
(4.2.1.)

    

E  ROT H \u003d  cm +  PR +  Umění (4.2.2.)

Předložte (4.2.2.) Od (4.2.1.):

       

H rot e - e rot h \u003d -
H -  SM e -  pr e -  ste (4.2.3.)

     

(DIV \u003d B ROT A - rot b) identita (4.2.4.)

     

div [e x h] \u003d - (
H +.
E) -  pr e -  ste (4.2.5.)

Zákon o zachování energie je integrální poměr. Proto budeme provádět integraci poslední rovnice podle objemu V:

 DIV DV \u003d -  (
H +.
E) DV -

V    v 

-   PR E DV -   ST E DV (4.2.6.)

podle Ostrogradsky-Gaussova věta:

 DIV DV \u003d DS (4.2.7.)

Zjednodušte výraz pod náznakem objemu integrálu:

    

H +.
E \u003d.
( a h) h + (
) ( a e) e \u003d

(4.2.8)

Porovnejte poslední rovnici s komponenty EMP Energy Balance (4.1.2.):

P st \u003d   St  St e DV Sign (-) Navrhuje to

v   Jaká energie je vynaložena.

P Ztráta \u003d   pr e

W em \u003d.

W e \u003d.
; W m \u003d.

N \u003d (4.2.10.)

3
. Nějaké příklady.

Pro stanovení směru přenosu energie je nutné stanovit směry P. v souladu s pravidly vektorového produktu, směrem vektoru P, kolmo k rovině vektorů E a N. hlavní energie, Přeneseno podél linie, je distribuován mimo vodiče. Může být ukázáno, že energie přicházející uvnitř drátu je přesně rovna ztrátami čluny.

EMP klasifikace

5.1. Statická pole.

5.2. Stacionární pole.

5.3. Quasistationationární pole.

5.4. Relativnost vlastností reálných médií.

5.5. Funkční pole.

Klasifikace EMF je založena na 2 kritériích:

Závislost pole pole.

Poměr mezi vodivostí a ofsetovými proudy.

5.1. Statická pole.

Statická pole nezávisí včas:

\u003d 0   cm \u003d 0

Poplatky jsou pevné  pr \u003d 0.

Maxwell rovnice:

1. ROT H \u003d 0; 2. ROT E \u003d 0

3. DIV B \u003d 0; 4. Div d \u003d 

B \u003d  h; D \u003d  a e (5.1.1.)

Ve statických polích se elektrické a magnetické jevy ukazují samostatně. Maxwell Equations Dispense 2 Systémy:

 ROT H \u003d 0  ROT E \u003d 0

 DIV B \u003d 0  DIV D \u003d  (5.1.2.)

Ve vesmíru. Tvrzení o existenci elektromagnetických vln je přímým důsledkem řešení systému Maxwellových rovnic. Podle této teorie vyplývá, že variabilní elektromagnetické pole se šíří ve vesmíru ve formě vln, jejichž fázová rychlost je rovna: kde je rychlost světla ve vakuu, - elektrické a magnetické konstanty, - dielektrické ...

Pole - 2. Studie zjistily, že dopad ultrazvukových oscilací na zdrojovém prášku přes kapalné médium vede k jehomu broušení v důsledku zničení aglomerátů. Srovnání mikrostruktury keramiky CTBS-3M, získané různými způsoby, umožňuje dospět k závěru, že nejnižší pórovitost je pozorována ve vzorcích syntetizovaných z lisovacích polotovarů odvozených od prášku, ...

AC vodivost proud nebo ofsetový proud, kde vlnová délka závisí na frekvenci oscilace. Jakýkoliv elektrický proud podle elektrodynamiky je vždy uzavřen. Proto jsou podélné elektromagnetické vlny vždy uzavřeny bez ohledu na to, zda představují variabilní proud elektrické vodivosti nebo posunutí. Longitudinální elektrické poruchy mají podélnou orientaci elektrického ...

F0 ... »Fyzické hodnoty (adresář). 1991. Str.1234. "Ve skutečnosti, konstantní prkno se nazývá poměr proporcionality ..." Kvantová fyzika. I.e.irodov. 2001. C.11. Elektromagnetická vlna de Broglya, stejně jako foton, je elektromagnetický kvantový sestávající z kvantového elektrického průtoku (náboje) a magnetického toku kvantového. Délka a energetika de živé vlny

G l a v 5

Energetická rovnicová rovnice

Eulerovy rovnice v soukromých dílech umožňují analytické řešení při studiu tekutin tekutiny pouze v několika případech. Z praktického hlediska, integrál těchto rovnic pro stacionární tok, který vyjadřuje rovnováhu tekutinové energie (nebo plynu) podél současné linie - Bernoulli rovnice.

Pokud pouze gravitace působí od vnějších hmotných sil a osyz. Směřuje svisle nahoru.(R z \u003d - g), eulerovy rovnice se podívají:

= – ;

= – ;

\u003d - - g.

Tento systém integrujeme podél určité aktuální linie. Pro to se vynásobte každý z rovnic, v tomto pořadídX, DY, DZ a SOLD

dX + DY + DZ \u003d - (DX + DY +

DZ) - GZ. (5.1)

Všimněte si, že dx \u003d dw x \u003d w x dw x \u003d d (),

a podobně, dy \u003d d (); Dz \u003d d ()

levá část rovnice může být napsána tak

d () \u003d d (),

a vpravo představit celou číslici diferenciálu

dP \u003d DX + DY + DZ.

Pak se rovnice (5.1) bude mít formu:

d () + DP + GDZ \u003d 0, (5.1 1)

nebo po integraci

+  + gz \u003d const. (5.2)

Poslední výraz se nazývá Bernoulli rovnice. Zvažte případy nestlačitelné tekutiny a plynu.

Pro nestlačitelnou tekutinu \u003d const. tak poslední rovnici po rozděleníg bude mít formu:

Z \u003d const \u003d h, [m] (5.2 1)

kde  \u003d  g - Podíl, aH. - plný tlak (trvalá integrace);

Z - geometrické, - piezometrické výšky; - vysokorychlostní tlak.

Rovnice (5.2) vyjadřuje stav konzervaceenergie (hmotnostní jednotky) nestlačitelná tekutina podél proudu.

Obrázek 5.1 k závěru rovnice Bernoulli.

Tato rovnice může být získána zvažováním energie kapalné hmotnosti částicm. pohybující se po aktuální lince (viz obrázek 5.1).

Plná potenciální částečka energie se vyznačuje polohovou energiímGZ. vzhledem k počáteční úrovni0 – 0 a tlak tlakumg. . Kompletní mechanická energie, včetně další kinetické, by měly být udržovány podél současné linie, tj.

mGZ + mg + \u003d CONST, nebo sdílení na mg:

Z 1 + + \u003d Z 2 + + \u003d Z + + \u003d H \u003d CONST. Vzhledem k lineárnímu rozměru termínů tato rovnice připouští vizuální geometrickou interpretaci. Představte si, že v kontrolních sekcích

aktuální trubice jsou připojeny transparentní manometrové trubky. Viz obrázek 5.2, kde je označeno:

z i - výška geometrického centra gravitacei. I. - sekce nad letadlem

0 – 0; – piezometrická výška kapalného sloupce v tlakoměru;

- vysokorychlostní výška (tlak);H - plný tlak.

Obrázek 5.2 - Změna plného tlaku a jeho složek podél proudu pro dokonalou tekutinu

Násobení rovnic (5.21) na g a na , Dostáváme další dvě odrůdy Bernoulli rovnice:

GZ \u003d CONST, [M 2 / C 2] - (5.2 11)

- pro energii jednotky kapaliny;

P +  Z \u003d CONST, [PA] - (5.2 111)

- pro energii jednotky kapaliny.

Parametry vazby W, P, Z, H. pro různé průtokové sekce, Bernoulli rovnice (5.21 ); stejně jako ve formách (5.211 ); (5.2 111 ) Umožňuje vyřešit mnoho hydraulických úkolů.

Pro stlačitelný plyn Vzhledem k krátké hustotě nelze síly gravitace zohlednit, takže rovnice (5.21) zjednodušuje:

+  \u003d cONST; (5.2 1111)

Obvykle se předpokládá, že závislost (p) splňuje adiabat:

CONST. (5.3)

Zde k \u003d c p / c v je adiabatický index rovný poměru isobaru a isochorózní plynové tepelné kapacity; a index "0" znamená, že parametry se týkají adiabataticky inhibovaného plynu (s velmi nízkou rychlostí plynu), když

w 2  0, tlak a hustota trvá hodnotyp o a  O. Integrující (5.2 1111 ) Poskytnuto (5.3), dostaneme

+ = (5.4)

Tato bernoulli-Saint-Vína rovnice (1839) vyjadřuje podmínku pro udržení energie podél současné linie pro perfektní (termodynamicky dokonalý) plyn. To hraje stejnou roli v aplikovaném dynamice plynu jednorozměrných toků, která rovnice (5.2) v hydraulice nestlačitelné tekutiny.

Pomocí ideální rovnice plynu

rovnice (5.4) může být napsána

Rt \u003d rt o, (5.4 1)

kde t a t o - Absolutní teploty pohybu (rychlostíw. ) a inhibovány (odpočinkový) plyn, v tomto pořadí.

Vezmeme-li v úvahu, že

R \u003d \u003d s p,

a c p t \u003d h - enhAulpia (plyn obsahující), rovnice (5.41 ) Můžete tak nahrávat:

H \u003d H O (5.4 11)

To je nejsnadněji nezapomenutelná forma Bernuli-San Vídeňské rovnice.

Porovnání (5.4) a (5.21 ), je možné vidět (kromě absence gravitační složkygz. ) Rozdíl je násobitels piezometrickou složkou, která například pro vzduch =  3,5. To je způsobeno tím, že v entalpiih. Zahrnuje plyn a jeho vnitřní energiiu, Která v případě stlačitelného plynu je variabilní hodnota: