Boltzmann absolut. Constanta lui Boltzmann: sens și sens fizic

Conform legii Stefan-Boltzmann, densitatea radiației semisferice integrale E 0 depinde numai de temperatură și variază proporțional cu puterea a patra a temperaturii absolute T:

Constanta Stefan–Boltzmann σ 0 este o constantă fizică inclusă în legea care determină densitatea volumetrică a radiației termice de echilibru a unui corp absolut negru:

Din punct de vedere istoric, legea Stefan-Boltzmann a fost formulata inaintea legii radiatiei lui Planck, din care rezulta ca o consecinta. Legea lui Planck stabilește dependența densității fluxului spectral al radiației E 0 pe lungimea de undă λ și temperatură T:

unde λ – lungimea de undă, m; Cu=2,998 10 8 m/s – viteza luminii în vid; T– temperatura corpului, K;
h= 6,625 ×10 -34 J×s – constanta lui Planck.

Constanta fizica k, egal cu raportul constantei universale a gazului R=8314J/(kg×K) la numărul lui Avogadro N / A.=6,022× 10 26 1/(kg×mol):

Numărul de configurații de sistem diferite de la N particule pentru un anumit set de numere n i(numărul de particule în i-starea căreia îi corespunde energia e i) este proporţională cu valoarea:

Magnitudinea W există o serie de moduri de distribuire N particule după nivelurile de energie. Dacă relația (6) este adevărată, atunci se consideră că sistemul original se supune statisticilor Boltzmann. Set de numere n i, la care numărul W maxim, apare cel mai frecvent și corespunde distribuției cele mai probabile.

Cinetica fizica– teoria microscopică a proceselor în sisteme de neechilibru statistic.

Descrierea unui număr mare de particule poate fi realizată cu succes folosind metode probabilistice. Pentru un gaz monoatomic, starea unui set de molecule este determinată de coordonatele acestora și de valorile proiecțiilor vitezei pe axele de coordonate corespunzătoare. Matematic, aceasta este descrisă de funcția de distribuție, care caracterizează probabilitatea ca o particulă să se afle într-o stare dată:

este numărul așteptat de molecule dintr-un volum d d ale cărui coordonate sunt în intervalul de la +d și ale căror viteze sunt în intervalul de la +d.

Dacă energia potențială medie în timp a interacțiunii moleculelor poate fi neglijată în comparație cu energia lor cinetică, atunci gazul se numește ideal. Un gaz ideal se numește gaz Boltzmann dacă raportul dintre lungimea traseului moleculelor din acest gaz și dimensiunea caracteristică a fluxului. L desigur, adică

deoarece lungimea traseului este invers proporțională nd 2(n este densitatea numerică 1/m 3, d este diametrul moleculei, m).

mărimea

numit H-Funcția Boltzmann pentru o unitate de volum, care este asociată cu probabilitatea detectării unui sistem de molecule de gaz într-o stare dată. Fiecare stare corespunde unui anumit număr de celule de umplere cu șase dimensiuni de viteză spațială în care spațiul de fază al moleculelor luate în considerare poate fi împărțit. Să notăm W probabilitatea ca în prima celulă a spațiului luat în considerare să fie molecule N 1, N 2 în a doua etc.

Până la o constantă care determină originea probabilității, este valabilă următoarea relație:

,

Unde – Funcția H a unei regiuni a spațiului A ocupat de gaz. Din (9) este clar că WȘi H interconectate, adică o modificare a probabilității unei stări duce la o evoluție corespunzătoare a funcției H.

Principiul lui Boltzmann stabilește legătura dintre entropie S sistemul fizic și probabilitatea termodinamică W ea afirmă:

(publicat conform publicației: Kogan M.N. Dynamics of a rarefied gas. - M.: Nauka, 1967.)

Vedere generală a CUBULUI:

unde este forța de masă datorată prezenței diferitelor câmpuri (gravitaționale, electrice, magnetice) care acționează asupra moleculei; J– integrală de coliziune. Acest termen al ecuației Boltzmann ia în considerare ciocnirile moleculelor între ele și modificările corespunzătoare ale vitezelor particulelor care interacționează. Integrala de coliziune este o integrală cinci-dimensională și are următoarea structură:

Ecuația (12) cu integrala (13) a fost obținută pentru ciocnirile de molecule în care nu apar forțe tangențiale, i.e. particulele care se ciocnesc sunt considerate a fi perfect netede.

În timpul interacțiunii, energia internă a moleculelor nu se modifică, adică. se presupune că aceste molecule sunt perfect elastice. Se consideră două grupe de molecule, având viteze și înainte de a se ciocni între ele (coliziune), iar după ciocnire, respectiv, viteze și . Diferența de viteză se numește viteză relativă, adică. . Este clar că pentru o coliziune elastică lină . Funcții de distribuție f 1 ", f", f 1 , f descrieți moleculele grupurilor corespunzătoare după și înainte de ciocniri, i.e. ; ; ; .

Orez. 1. Ciocnirea a două molecule.

(13) include doi parametri care caracterizează locația moleculelor care se ciocnesc unul față de celălalt: bşi ε; b– distanța de vizare, de ex. cea mai mică distanță pe care moleculele s-ar apropia în absența interacțiunii (Fig. 2); ε se numește parametrul unghiular de coliziune (Fig. 3). Integrarea s-a terminat b de la 0 la ¥ și de la 0 la 2p (două integrale externe din (12)) acoperă întregul plan de interacțiune a forței perpendicular pe vector

Orez. 2. Traiectoria moleculelor.

Orez. 3. Luarea în considerare a interacțiunii moleculelor într-un sistem de coordonate cilindric: z, b, ε

Ecuația cinetică Boltzmann este derivată în baza următoarelor ipoteze și ipoteze.

1. Se crede că au loc în principal ciocniri a două molecule, adică. rolul ciocnirilor a trei sau mai multe molecule simultan este nesemnificativ. Această ipoteză ne permite să folosim o funcție de distribuție cu o singură particule pentru analiză, care mai sus este numită pur și simplu funcție de distribuție. Luarea în considerare a ciocnirii a trei molecule duce la necesitatea utilizării unei funcții de distribuție a două particule în studiu. În consecință, analiza devine semnificativ mai complicată.

2. Asumarea haosului molecular. Se exprimă prin faptul că probabilitățile de detectare a particulei 1 în punctul de fază și a particulei 2 în punctul de fază sunt independente unele de altele.

3. Ciocnirile de molecule cu orice distanță de impact sunt la fel de probabile, adică. funcția de distribuție nu se modifică la diametrul de interacțiune. De remarcat că elementul analizat trebuie să fie mic astfel încât fîn cadrul acestui element nu se modifică, dar în același timp astfel încât fluctuația relativă ~ să nu fie mare. Potențialele de interacțiune utilizate în calcularea integralei de coliziune sunt simetrice sferic, adică .

Distribuția Maxwell-Boltzmann

Starea de echilibru a gazului este descrisă de distribuția Maxwelliană absolută, care este o soluție exactă a ecuației cinetice Boltzmann:

unde m este masa moleculei, kg.

Distribuția Maxwelliană locală generală, altfel numită distribuție Maxwell-Boltzmann:

în cazul în care gazul se mișcă în întregime cu viteza și variabilele n, T depind de coordonată
și timpul t.

În câmpul gravitațional al Pământului, soluția exactă a ecuației Boltzmann arată:

Unde n 0 = densitatea la suprafața Pământului, 1/m3; g– accelerația gravitațională, m/s 2 ; h– înălțime, m. Formula (16) este o soluție exactă a ecuației cinetice Boltzmann fie în spațiu nelimitat, fie în prezența unor limite care nu încalcă această distribuție, în timp ce temperatura trebuie să rămână și ea constantă.

Această pagină a fost concepută de Puzina Yu.Yu. cu sprijinul Fundației Ruse pentru Cercetare de bază - proiect Nr. 08-08-00638.

constanta Boltzmann ($k$ sau $k\_(\backslash rm\; B)$) - o constantă fizică care definește relația dintre temperatură și energie. Numit după fizicianul austriac Ludwig Boltzmann, care a adus contribuții majore la fizica statistică, în care această constantă joacă un rol cheie. Valoarea sa experimentală în Sistemul Internațional de Unități (SI) este:

$k=1(,)380\backslash ,648\backslash ,52(79)\backslash ori\; 10^(-23)$ J/.

Numerele din paranteze indică eroarea standard în ultimele cifre ale valorii cantității. În sistemul natural de unități Planck, unitatea naturală de temperatură este dată astfel încât constanta lui Boltzmann este egală cu unitatea.

Relația dintre temperatură și energie

Într-un gaz ideal omogen la temperatură absolută $T$, energia pentru fiecare grad de libertate translațional este egală, după cum rezultă din distribuția Maxwell, $kT/2$. La temperatura camerei (300 ) această energie este $2(,)07\backslash ori\; 10^(-21)$ J sau 0,013 eV. Într-un gaz ideal monoatomic, fiecare atom are trei grade de libertate corespunzând la trei axe spațiale, ceea ce înseamnă că fiecare atom are o energie de $\backslash frac\; 3\; 2\; kT$.

Cunoscând energia termică, putem calcula viteza pătrată medie a atomilor, care este invers proporțională cu rădăcina pătrată a masei atomice. Viteza pătrată medie la temperatura camerei variază de la 1370 m/s pentru heliu la 240 m/s pentru xenon. În cazul unui gaz molecular, situația devine mai complicată, de exemplu, un gaz diatomic are cinci grade de libertate (la temperaturi scăzute, când vibrațiile atomilor din moleculă nu sunt excitate).

Definiţia entropy

Entropia unui sistem termodinamic este definită ca logaritmul natural al numărului de microstări diferite $Z$, corespunzătoare unei stări macroscopice date (de exemplu, o stare cu o energie totală dată).

$S=k\backslash ln\; Z.$

Factorul de proporționalitate $k$și este constanta lui Boltzmann. Aceasta este o expresie care definește relația dintre microscopic ( $Z$) și stări macroscopice ( $S$), exprimă ideea centrală a mecanicii statistice.

Fixarea valorii asumate

A XXIV-a Conferință Generală a Greutăților și Măsurilor, desfășurată în perioada 17-21 octombrie 2011, a adoptat o rezoluție în care, în special, se propunea ca viitoarea revizuire a Sistemului Internațional de Unități să fie realizată astfel încât fixați valoarea constantei Boltzmann, după care va fi considerată definită exact. Ca urmare, va fi executat corect egalitate k=1,380 6X 10 −23 J/K. Această presupusă fixare este asociată cu dorința de a redefini unitatea de temperatură termodinamică kelvin, conectând valoarea acesteia cu valoarea constantei lui Boltzmann.

Vezi si

Scrieți o recenzie despre articolul „Constanta lui Boltzmann”

Note

Acesta este un proiect de articol despre termodinamică și fizică statistică. Puteți ajuta proiectul adăugând la el.

Un fragment care caracterizează Constanta lui Boltzmann

— Dar ce înseamnă asta? – spuse Natasha gânditoare.
- Oh, nu știu cât de extraordinare sunt toate acestea! - spuse Sonya, strângându-se de cap.
Câteva minute mai târziu, a sunat prințul Andrei, iar Natașa a intrat să-l vadă; iar Sonya, trăind o emoție și o tandrețe pe care rareori le trăise, rămase la fereastră, gândindu-se la natura extraordinară a ceea ce se întâmplase.
În această zi a existat ocazia de a trimite scrisori armatei, iar contesa a scris o scrisoare fiului ei.
— Sonya, spuse Contesa, ridicând capul din scrisoare în timp ce nepoata ei trecea pe lângă ea. – Sonya, nu vrei să-i scrii lui Nikolenka? – spuse contesa cu o voce liniştită, tremurândă, iar în privirea ochilor ei obosiţi, privind prin ochelari, Sonya a citit tot ce a înţeles contesa în aceste cuvinte. Această privire exprima rugăciune, teamă de refuz, rușine pentru a fi nevoit să ceară și disponibilitatea pentru o ură ireconciliabilă în caz de refuz.
Sonya se apropie de contesă și, îngenuncheată, îi sărută mâna.
— O să scriu, mamă, spuse ea.
Sonya a fost înmuiată, încântată și atinsă de tot ce s-a întâmplat în acea zi, în special de performanța misterioasă de ghicire pe care tocmai a văzut-o. Acum că știa că, cu ocazia reînnoirii relației Natasha cu Prințul Andrei, Nikolai nu se putea căsători cu Prințesa Marya, a simțit cu bucurie revenirea acelei dispoziții de sacrificiu de sine în care iubea și era obișnuită să trăiască. Și cu lacrimi în ochi și cu bucuria de a realiza o faptă generoasă, ea, întreruptă de câteva ori de lacrimi care i-au întunecat ochii negri, catifelați, a scris acea scrisoare înduioșătoare, a cărei primire l-a uimit atât de mult pe Nikolai.

La corpul de gardă unde a fost dus Pierre, ofițerul și soldații care l-au luat l-au tratat cu ostilitate, dar în același timp cu respect. Se putea simți încă în atitudinea lor față de el îndoială cu privire la cine este (dacă era o persoană foarte importantă) și ostilitate din cauza luptei lor personale încă proaspete cu el.
Dar când, în dimineața unei alte zile, a venit tura, Pierre a simțit că pentru noua gardă - pentru ofițeri și soldați - nu mai avea sensul pe care îl avea pentru cei care l-au luat. Și într-adevăr, în acest om mare și gras în caftan de țăran, gardienii de a doua zi nu l-au mai văzut pe acel om viu care s-a luptat atât de disperat cu tâlharul și cu soldații de escortă și a spus o frază solemnă despre salvarea copilului, dar au văzut doar al șaptesprezecelea dintre cei ținuți din anumite motive, din ordinul celor mai înalte autorități, rușii capturați. Dacă era ceva special la Pierre, era doar înfățișarea lui timidă, atent gânditoare și limba franceză, în care, surprinzător pentru francezi, vorbea bine. În ciuda faptului că în aceeași zi Pierre a fost conectat cu alți suspecți suspecți, deoarece camera separată pe care o ocupa a fost nevoie de un ofițer.
Toți rușii ținuți cu Pierre erau oameni de cel mai jos rang. Și toți, recunoscându-l pe Pierre drept maestru, l-au ocolit, mai ales că vorbea franceză. Pierre a auzit cu tristețe ridicolizarea lui însuși.
În seara următoare, Pierre a aflat că toți acești prizonieri (și probabil inclusiv el însuși) urmau să fie judecați pentru incendiere. În a treia zi, Pierre a fost dus cu alții într-o casă în care stăteau un general francez cu mustață albă, doi colonei și alți francezi cu eșarfe pe mâini. Lui Pierre, împreună cu alții, i s-au pus întrebări despre cine era, cu precizia și certitudinea cu care sunt tratați de obicei inculpații, presupus depășind slăbiciunile umane. unde a fost? cu ce scop? și așa mai departe.
Aceste întrebări, lăsând deoparte esența chestiunii vieții și excluzând posibilitatea dezvăluirii acestei esențe, ca toate întrebările puse în instanțe, aveau ca scop doar să creeze șanțul pe care judecătorii au dorit să curgă răspunsurile inculpatului și să-l conducă la scopul dorit, adică la acuzare. De îndată ce a început să spună ceva care nu satisface scopul acuzației, au luat un șanț, iar apa putea curge oriunde dorea. În plus, Pierre a experimentat același lucru pe care îl trăiește un inculpat în toate instanțele: nedumerire de ce i-au fost puse toate aceste întrebări. Simțea că acest truc de a introduce un șanț era folosit doar din condescendență sau, parcă, din politețe. Știa că este în puterea acestor oameni, că numai puterea îl adusese aici, că numai puterea le dădea dreptul de a cere răspunsuri la întrebări, că singurul scop al acestei întâlniri era să-l acuze. Și, prin urmare, din moment ce era putere și era dorința de a acuza, nu era nevoie de trucul întrebărilor și al procesului. Era evident că toate răspunsurile trebuiau să ducă la vinovăție. Întrebat ce face când l-au luat, Pierre a răspuns cu o tragedie că duce un copil la părinții săi, qu"il avait sauve des flammes [pe care l-a salvat de la flăcări]. - De ce s-a luptat cu tâlharul Pierre a răspuns, că apăra o femeie, că protejarea unei femei insultate este datoria oricărei persoane, că... A fost oprit: asta nu a mers la obiect. De ce era în curtea unei case în flăcări , unde l-au văzut martorii? A răspuns că urmează să vadă ce se întâmplă la Moscova. L-au oprit din nou: nu l-au întrebat unde se duce, și de ce era lângă foc? Cine era? Au repetat prima intrebare catre el, la care a spus ca nu vrea sa raspunda.Din nou i-a raspuns ca nu poate spune ca .

constanta Boltzmann (k (\displaystyle k) sau k B (\displaystyle k_(\rm (B)))) - o constantă fizică care definește relația dintre temperatură și energie. Numit după fizicianul austriac Ludwig Boltzmann, care a adus contribuții majore la fizica statistică, în care această constantă joacă un rol cheie. Valoarea sa în Sistemul Internațional de Unități SI în funcție de modificările în definițiile unităților SI de bază este exact egală cu

k = 1,380 649 × 10 − 23 (\displaystyle k=1(,)380\,649\times 10^(-23)) J/.

Relația dintre temperatură și energie

Într-un gaz ideal omogen la temperatură absolută T (\displaystyle T), energia pentru fiecare grad de libertate translațional este egală, după cum rezultă din distribuția Maxwell, k T / 2 (\displaystyle kT/2). La temperatura camerei (300 ) această energie este 2 , 07 × 10 - 21 (\displaystyle 2(,)07\times 10^(-21)) J sau 0,013 eV. Într-un gaz ideal monoatomic, fiecare atom are trei grade de libertate corespunzând la trei axe spațiale, ceea ce înseamnă că fiecare atom are o energie de 3 2 k T (\displaystyle (\frac (3)(2))kT).

Cunoscând energia termică, putem calcula viteza pătrată medie a atomilor, care este invers proporțională cu rădăcina pătrată a masei atomice. Viteza pătrată medie la temperatura camerei variază de la 1370 m/s pentru heliu la 240 m/s pentru xenon. În cazul unui gaz molecular, situația devine mai complicată, de exemplu, un gaz diatomic are 5 grade de libertate - 3 de translație și 2 de rotație (la temperaturi scăzute, când vibrațiile atomilor din moleculă nu sunt excitate și grade suplimentare de libertatea nu se adaugă).

Definiţia entropy

Entropia unui sistem termodinamic este definită ca logaritmul natural al numărului de microstări diferite Z (\displaystyle Z), corespunzătoare unei stări macroscopice date (de exemplu, o stare cu o energie totală dată).

S = k ln ⁡ Z . (\displaystyle S=k\ln Z.)

Factorul de proporționalitate k (\displaystyle k)și este constanta lui Boltzmann. Aceasta este o expresie care definește relația dintre microscopic ( Z (\displaystyle Z)) și stări macroscopice ( S (\displaystyle S)), exprimă ideea centrală a mecanicii statistice.

Constanta gravitațională (G)- coeficient de proporționalitate inclus în legea gravitației lui Newton:

unde este forța de atracție dintre două puncte materiale cu mase și situate la distanță r.

constanta lui Avogadro (NA)– se determină numărul de elemente structurale (atomi, molecule, ioni și alte particule) pe unitatea de cantitate de substanță, într-un mol.

Constanta universală de gaz (R), inclusă în ecuația de stare a unui gaz ideal. Semnificația fizică a constantei de gaz este opera de dilatare a unui mol de gaz ideal sub presiune constantă atunci când este încălzit cu 1 LA. Pe de altă parte, constanta de gaz este diferența de capacități de căldură molare la presiune constantă și volum constant

constanta Boltzmann (k)- egal cu raportul dintre constanta molară a gazului și constanta lui Avogadro:

Constanta lui Boltzmann este inclusă într-un număr dintre cele mai importante relații din fizică: în ecuația de stare a unui gaz ideal, în expresia energiei medii a mișcării termice a particulelor, conectează entropia unui sistem fizic cu probabilitatea sa termodinamică. .

Volumul molar al unui gaz ideal (V m) , adică volumul. Pe cantitate de substanță gazoasă 1 mol în condiții normale,( p0 = 101,325 kPa, T0 = 273,12 K) se determină din relaţia

Sarcina electrica elementara ( e) , cea mai mică sarcină electrică, pozitivă și negativă, egală ca valoare cu sarcina unui electron

constanta lui Faraday (F) este egal cu produsul dintre constanta lui Avogadro și sarcina electrică elementară (sarcina electronică).

Viteza luminii în vid (c)(viteza de propagare a oricăror unde electromagnetice) reprezintă viteza maximă de propagare a oricăror influențe fizice, invariante la trecerea de la un sistem de referință la altul.

constanta Stefan-Boltzmann (σ) este inclusă în legea care determină emisivitatea totală a unui corp negru: , unde R- emisivitatea corpului negru, T- temperatura termodinamica. Legea este formulată pe baza datelor experimentale.

Vinovăție constantă (b) este inclusă în legea deplasării lui Wien, care afirmă că lungimea la care are loc energia maximă din spectrul stării de echilibru este invers proporţională cu temperatura termodinamică a corpului emiţător: .

constanta lui Planck (h) definește o gamă largă de fenomene fizice, pentru care discretitatea cantităților cu dimensiunea acțiunii este esențială.

constanta Rydberg este inclusă în expresia pentru nivelurile de energie și frecvențele radiațiilor.

Raza primei orbite Bohr (R 1)– raza orbitei electronilor cea mai apropiată de nucleu. În mecanica cuantică, este definită ca distanța de la nucleu la care este cel mai probabil să se găsească un electron într-un atom de hidrogen neexcitat.

Sensul fizic: Constanta de gaz i este numeric egal cu munca de dilatare a unui mol de gaz ideal într-un proces izobaric cu o creștere a temperaturii cu 1 K

În sistemul GHS, constanta gazului este egală cu:

Constanta specifică a gazului este egală cu:

În formula am folosit:

Constanta universală de gaz (constanta lui Mendeleev)

constanta lui Boltzmann

numărul lui Avogadro

Legea lui Avogadro - volume egale de gaze diferite la temperatură și presiune constante conțin același număr de molecule.

Două corolare sunt derivate din legea lui Avogadro:

Corolarul 1: Un mol din orice gaz în aceleași condiții ocupă același volum

În special, în condiții normale (T=0 °C (273K) și p=101,3 kPa), volumul unui mol de gaz este de 22,4 litri. Acest volum se numește volumul molar al gazului Vm. Această valoare poate fi recalculată la alte temperaturi și presiuni folosind ecuația Mendeleev-Clapeyron

1) Legea lui Charles:

2) Legea lui Gay-Lussac:

3) Legea Bohl-Mariotte:

Corolarul 2: Raportul maselor de volume egale a două gaze este o valoare constantă pentru aceste gaze

Această valoare constantă se numește densitatea relativă a gazelor și se notează D. Deoarece volumele molare ale tuturor gazelor sunt aceleași (prima consecință a legii lui Avogadro), raportul dintre masele molare ale oricărei perechi de gaze este, de asemenea, egal cu această constantă. :

În formula am folosit:

Densitatea relativă a gazului

Masele molare

Presiune

Volumul molar

Constanta universală de gaz

Temperatura absolută

Legea lui Boyle-Mariotte - La temperatura și masa constantă a unui gaz ideal, produsul presiunii și volumului acestuia este constant.

Aceasta înseamnă că, pe măsură ce presiunea asupra gazului crește, volumul acestuia scade și invers. Pentru o cantitate constantă de gaz, legea Boyle-Mariotte poate fi interpretată și astfel: la o temperatură constantă, produsul dintre presiune și volum este o valoare constantă. Legea Boyle-Mariotte este strict adevărată pentru un gaz ideal și este o consecință a ecuației Mendeleev-Clapeyron. Pentru gazele reale, legea Boyle-Mariotte este satisfăcută aproximativ. Aproape toate gazele se comportă ca gaze ideale la presiuni nu prea mari și la temperaturi nu prea scăzute.

Pentru a fi mai ușor de înțeles Legea lui Boyle Marriott Să ne imaginăm că stoarceți un balon umflat. Deoarece există suficient spațiu liber între moleculele de aer, puteți cu ușurință, aplicând o forță și lucrând, să comprimați mingea, reducând volumul de gaz din interiorul ei. Aceasta este una dintre principalele diferențe dintre gaz și lichid. Într-o sferă de apă lichidă, de exemplu, moleculele sunt împachetate strâns împreună, ca și cum sferele ar fi umplute cu granule microscopice. Prin urmare, spre deosebire de aer, apa nu se pretează la compresiune elastică.

De asemenea este si:

Legea lui Charles:

Legea lui Gay Lussac:

În lege am folosit:

Presiune în 1 vas

Volumul 1 vas

Presiunea în vas 2

Volum 2 vase

Legea lui Gay Lussac - la presiune constantă, volumul unei mase constante de gaz este proporțional cu temperatura absolută

Volumul V al unei mase date de gaz la presiune constantă a gazului este direct proporțional cu modificarea temperaturii

Legea lui Gay-Lussac este valabilă doar pentru gazele ideale; gazele reale se supun acesteia la temperaturi și presiuni departe de valorile critice. Este un caz special al ecuației Clayperon.

De asemenea este si:

Ecuația lui Clapeyron a lui Mendeleev:

Legea lui Charles:

Legea lui Boyle Marriott:

În lege am folosit:

Volumul într-un vas

Temperatura într-un vas

Volumul într-un vas

Temperatura într-un vas

Volumul inițial de gaz

Volumul gazului la temperatura T

Coeficientul de dilatare termică a gazelor

Diferența dintre temperaturile inițiale și cele finale

Legea lui Henry este o lege conform căreia, la o temperatură constantă, solubilitatea unui gaz într-un lichid dat este direct proporțională cu presiunea acestui gaz deasupra soluției. Legea este potrivită doar pentru soluții ideale și presiuni scăzute.

Legea lui Henry descrie procesul de dizolvare a unui gaz într-un lichid. Știm ce lichid în care se dizolvă gazul este din exemplul băuturilor carbogazoase - fără alcool, cu conținut scăzut de alcool, iar la sărbătorile mari - șampanie. Toate aceste băuturi conțin dioxid de carbon dizolvat (formula chimică CO2), un gaz inofensiv utilizat în industria alimentară datorită solubilității sale bune în apă, iar toate aceste băuturi spumează după deschiderea unei sticle sau a unei cutii deoarece gazul dizolvat începe să fie eliberat din lichidul în atmosferă, deoarece după deschiderea unui recipient sigilat presiunea din interior scade.

De fapt, legea lui Henry afirmă un fapt destul de simplu: cu cât presiunea gazului deasupra suprafeței lichidului este mai mare, cu atât este mai dificil ca gazul dizolvat în acesta să fie eliberat. Și acest lucru este complet logic din punctul de vedere al teoriei cinetice moleculare, deoarece o moleculă de gaz, pentru a se elibera de suprafața unui lichid, trebuie să depășească energia coliziunilor cu moleculele de gaz deasupra suprafeței și cu cât este mai mare. presiunea și, în consecință, numărul de molecule din regiunea limită, cu atât mai mare este mai dificil pentru o moleculă dizolvată să depășească această barieră.

În formula am folosit:

Concentrația gazului în soluție în fracțiuni de mol

coeficientul lui Henry

Presiunea parțială a gazului deasupra soluției

Legea radiației lui Kirchhoff - raportul dintre abilitățile de emisie și absorbție nu depinde de natura corpului, este același pentru toate corpurile.

Prin definiție, un corp absolut negru absoarbe toate radiațiile incidente asupra lui, adică pentru el (Absorbtivitatea corpului). Prin urmare, funcția coincide cu emisivitatea

În formula am folosit:

Emisivitatea corpului

Capacitatea de absorbție a corpului

Funcția Kirchhoff

Legea Stefan-Boltzmann - Luminozitatea energetică a unui corp negru este proporțională cu puterea a patra a temperaturii absolute.

Din formulă reiese clar că odată cu creșterea temperaturii, luminozitatea unui corp nu doar crește, ci crește într-o măsură mult mai mare. Dublați temperatura și luminozitatea crește de 16 ori!

Corpurile încălzite emit energie sub formă de unde electromagnetice de diferite lungimi. Când spunem că un corp este „roșu fierbinte”, aceasta înseamnă că temperatura lui este suficient de ridicată pentru ca radiația termică să apară în partea vizibilă a luminii a spectrului. La nivel atomic, radiația rezultă din emisia de fotoni de către atomii excitați.

Pentru a înțelege cum funcționează această lege, imaginați-vă un atom care emite lumină în adâncurile Soarelui. Lumina este absorbită imediat de un alt atom, reemisă de acesta - și astfel transmisă de-a lungul unui lanț de la atom la atom, datorită căruia întregul sistem se află într-o stare echilibru energetic. Într-o stare de echilibru, lumina cu o frecvență strict definită este absorbită de un atom într-un loc simultan cu emisia de lumină de aceeași frecvență de către un alt atom într-un alt loc. Ca urmare, intensitatea luminii a fiecărei lungimi de undă a spectrului rămâne neschimbată.

Temperatura din interiorul Soarelui scade pe măsură ce acesta se îndepărtează de centrul său. Prin urmare, pe măsură ce vă deplasați spre suprafață, spectrul radiației luminoase pare să corespundă unor temperaturi mai ridicate decât temperatura ambiantă. Ca urmare, la re-radiere, conform legea Stefan-Boltzmann, se va produce la energii și frecvențe mai mici, dar în același timp, datorită legii conservării energiei, se va emite un număr mai mare de fotoni. Astfel, în momentul în care va ajunge la suprafață, distribuția spectrală va corespunde temperaturii suprafeței Soarelui (aproximativ 5.800 K) și nu temperaturii din centrul Soarelui (aproximativ 15.000.000 K).

Energia care ajunge la suprafața Soarelui (sau la suprafața oricărui obiect fierbinte) o părăsește sub formă de radiație. Legea Stefan-Boltzmann ne spune exact care este energia emisă.

În formularea de mai sus legea Stefan-Boltzmann se extinde doar la un corp complet negru, care absoarbe toate radiațiile care cad pe suprafața sa. Corpurile fizice reale absorb doar o parte din energia radiației, iar partea rămasă este reflectată de ele, cu toate acestea, modelul conform căruia puterea specifică de radiație de la suprafața lor este proporțională cu T în 4, de regulă, rămâne același în acest sens. Totuși, în acest caz constanta Boltzmann trebuie înlocuită cu un alt coeficient care să reflecte proprietățile unui corp fizic real. Astfel de constante sunt de obicei determinate experimental.

În formula am folosit:

Luminozitatea energetică a corpului

constanta Stefan-Boltzmann

Temperatura absolută

Legea lui Charles - presiunea unei mase date de gaz ideal la volum constant este direct proporțională cu temperatura absolută

Pentru a fi mai ușor de înțeles legea lui Charles, imaginați-vă aerul din interiorul unui balon. La o temperatură constantă, aerul din balon se va extinde sau se va contracta până când presiunea produsă de moleculele sale atinge 101.325 pascali și este egală cu presiunea atmosferică. Cu alte cuvinte, până când pentru fiecare lovitură a unei molecule de aer din exterior, îndreptată în minge, va exista o lovitură similară a unei molecule de aer, îndreptată din interiorul mingii spre exterior.

Dacă scădeți temperatura aerului din minge (de exemplu, punându-l într-un frigider mare), moleculele din interiorul mingii vor începe să se miște mai încet, lovind pereții mingii mai puțin energic din interior. Moleculele aerului exterior vor pune apoi mai multă presiune asupra mingii, comprimându-l, ca urmare, volumul de gaz din interiorul mingii va scădea. Acest lucru se va întâmpla până când creșterea densității gazului compensează scăderea temperaturii, iar apoi echilibrul va fi stabilit din nou.

De asemenea este si:

Ecuația lui Clapeyron a lui Mendeleev:

Legea lui Gay Lussac:

Legea lui Boyle Marriott:

În lege am folosit:

Presiune în 1 vas

Temperatura într-un vas

Presiunea în vas 2

Temperatura în vas 2

Prima lege a termodinamicii - Modificarea energiei interne ΔU a unui sistem termodinamic neizolat este egală cu diferența dintre cantitatea de căldură Q transferată sistemului și munca A a forțelor externe

În loc de munca A efectuată de forțele externe asupra unui sistem termodinamic, este adesea mai convenabil să se ia în considerare munca A’ efectuată de sistemul termodinamic asupra corpurilor externe. Deoarece aceste lucrări sunt egale ca valoare absolută, dar opuse ca semn:

Apoi, după o astfel de transformare prima lege a termodinamicii va arata ca:

Prima lege a termodinamicii - Într-un sistem termodinamic neizolat, modificarea energiei interne este egală cu diferența dintre cantitatea de căldură Q primită și munca A’ efectuată de acest sistem

In termeni simpli prima lege a termodinamicii vorbește despre energie care nu poate fi creată singură și nu poate dispărea în neant; este transferată de la un sistem la altul și se transformă de la o formă la alta (mecanic în termic).

O consecință importantă prima lege a termodinamicii este că este imposibil să se creeze o mașină (motor) care să fie capabilă să efectueze lucrări utile fără a consuma energie externă. O astfel de mașină ipotetică a fost numită o mașină cu mișcare perpetuă de primul fel.